者，事先就能知道全部的事儿。”

    “不过我能肯定的是至少这里肯定是有问题的。”

    说罢。

    徐云伸出食指，轻轻指向了算纸的某处区域。

    陆光达下意识探过脑袋看了几眼，整个人微微一怔：

    “高压缩热核聚变区？”

    徐云点了点头，拿起笔在一个参数上划了道横，做起了解释：

    “您看这里，坍塌密度的流密度533，对吧？”

    老郭点了点头。

    徐云便又提笔写道：

    “您看哈，我们先定义一个输运平均自由程，插入平均散射角余弦，中子就会有外推距离d=2λtr/3。”

    “对特征系数的倒数开根，具体的数值先不说，外推中子的数字肯定要小于中心a区域的发散中子数量，那么计算出来的怎么可能会是一个大于1的数字呢？”

    “所以很明显，诺里斯·布拉德伯里一定少计算了某个散度的情景。”

    陆光达顿时童孔一缩。

    早先提及过。

    由于这个框架是诺里斯·布拉德伯里所计算出来的缘故。

    因此拿到文件并且翻译过后，陆光达等人只是简单的做了一次核验便直接拿来用了。

    毕竟这份文件之前推动了很多卡壳的项目进度，不可能会是气体交换膜那样被人动过手脚的东西。

    这种做法就好比你要用电脑设计一个物理模型，某天你恰好得到了一台主机。

    这台主机经过初步检测，跑分啊、启动啊、上网啊、下片啊这些功能都没什么问题。

    因此你对它的内部构造虽然好奇，但由于物理模型的设计要紧，所以你就没去管具体零部件的情况直接开机使用了。

    而眼下徐云点出的这个环节就相当于在告诉他们：

    亲，这台电脑的cpu某个线程有问题哦——不是被人刻意动了手脚，而是厂商从生产环节便出现了纰漏，连厂商自己可能都不知道哟～

    想到这里。

    陆光达便忍不住拿起徐云面前的稿纸和笔，认真的看了起来。

    众所周知。

    中子运输方程的框架很广，不过其中特别重要的概念不多，满打满算也就十来个而已。

    而在这些概念中。

    对数能降无疑是一个非常重要的概念。

    它指的是中子在物质中运动时能量的损失率，表达式是u=ln?e0/e。

    其中e0是中子散射前的能量， e是中子散射后的能量， u就是对数能降。

    有了能降的概念以后。

    便可以定义某种物质的平均对数能降了。

    也就是中子与这种原子每次散射所产生的平均能降：

    ξ=Δuˉ≈2/（a+2/3）

    这个是平均能降的近似计算式，可对原子量a大于10的原子使用。

    这样就可以计算出以某种原子制作的材料作为靶心时，中子平均需要散射多少次才能从e0降到指定的e：

    n?e0?ln?eξ。

    举个例子。

    中子从 2mev (裂变中子平均能量)慢化到 0253ev的能降，就是u=ln?e1/e2=1856。

    当然了。

    能降这个概念在后世也进行了部分概念迭代，更多被应用在反应堆领域。

    不过眼下这个时代这种概念还是很主流的，无论国内外都要到80世纪才会进行版本更新。

    而对于一枚降能的中子来说。

    它的‘一生’则要经历慢化和扩散两个过程。

    其中慢化的平均时间称为慢化时间，扩散的平均时间称为扩散时间。

    中子寿命呢，就可以表示为慢化时间加扩散时间——这应该算是小学一年级难度的加法

    换而言之。

    中子在一次核反应中存在的时间，可以用自由程除以运动速度得到，也就是对平均能降进行积分。

    等到了这一步。

    一个至关重要的概念便出现了。

    这也